热力学造句
“热力学”的解释
101、对实验所得的分形结构，用非平衡态和不可逆过程的热力学理论进行了讨论，并提出核晶凝聚模型。
102、理想气体为热力学理论提供了一个简单的实例，为测量热力学温度提供了一种简单的温度计。
103、过饱和溶液中相变前所形成的液质团粒可以用热力学原理表阐述。
104、作者认为，煤层气体的突出不仅是一种动力现象，它还是一种复杂的热力学过程。
105、这是个室温反应热力学过程。
106、运用有限元计算软件ABAQUS，对薄壳结构非封闭环焊焊接热力学过程进行了数值模拟。
107、本科目是建筑学和机械工程学进阶热力学科目的先修课程。
108、结果表明，从吉布斯自由能的热力学原理出发，研究岩溶水系统对大气CO2潜在源汇的贡献，没有条件约束，是一种较好的途径。
109、分析了热力学计算出的乙炔和炭黑与实验测定结果的差异，判明系统没有达到热力学平衡。
110、通过对常见的化学热力学过程方向条件的讨论，直接得出了化学热力学系统的稳定条件。
111、根据色谱热力学理论，推导出超出临界流体色谱中同系物的容量因子对数与碳数间的直线方程。
112、以热力学第二定律为基础讨论了理想的逆流、并流和错流型换热器的不可逆损失，并且提出采用熵产效率评价换热器的不可逆程度。
113、建立了减压阀开口系统的热力学模型，利用MATLAB软件分析了氢气绝热节流过程中的制冷和制热转换曲线和等焓曲线。
114、怎么花费的时间建立热力学平衡取决于在实验性细胞的温度？
115、本文讨论了几种不可逆卡诺循环实现的条件，从而得出能作为有限时间热力学研究的不可逆卡诺循环模型只能是无摩擦的不可逆卡诺循环。
116、如果有一个物理量,对任何闭合回路积分是常数，这个物理量就是一个热力学态函数。
117、气雾化生产金属粉末是一个复杂的过程，它涉及气体动力学、流体力学、冶金热力学等许多方面的知识，因而影响因素较多。
118、指出热力学关系具有勒让德变换的对偶对称性。
119、根据铁水预脱硫反应的热力学函数和脱硫反应速率，分析了有利于铁水预脱硫的条件。
120、原子论并不会证明热力学，但有助于更好地理解,热力学中的结论。
121、耦合热力学计算技术，获得了在实际相图条件下多元合金凝固界面的稳定性判据。
122、对纯物质和共混物进行的热力学分析表明，凝胶弹性模量随温度的变化受到热效应和网链数变化两个因素的影响。
123、本文还通过对可设计假定的分析，指出了公理化热力学应有的特点。
124、根据它可以用理想气体实现热力学温标。
125、与外界没有任何能量交换和物质交换，或说没有任何相互作用的热力学系统。
126、现在我想做的是,举一个例子,来具体说明热机内部的循环过程，同时我们可以利用热力学定律进行计算,看看热力学参量发生了什么变化。
127、最后，根据非平衡态热力学及其内变量理论，建立了一维有限变形粘弹性模型。
128、所以能够利用G写出任意一个热力学函数。
129、比如说理想气体膨胀时的，不是热力学的角度来计算它，现在从统计力学。
130、确切地说，从量子热力学的角度研究了由来已久并富有挑战性的麦克斯韦妖佯谬。
131、该模型以熵增加函数为基础，通过熵增加函数推导出热力学一致性的相场控制方程。
132、本文将无限线性缔合模型和RK方程式相结合建立了含醇系统的热力学模型，对含醇系统进行了相平衡计算。
133、我们想要做的是,重新研究热力学,虽然我们已经用了大半个学期来从宏观角度,推导和利用热力学公式。
134、最后，从非平衡态热力学角度讨论了火球对膛口轴向温度场稳定性的影响。
135、进而利用热力学循环具有理想回热条件的普遍判据,分析了铁电斯特林制冷循环和埃里克森制冷循环的回热特征.
136、在热力学过程中，常涉及压强的传递。
137、热力学则分别以微观与巨观探讨气体的物理特性。
138、根据经典热力学和动力学两方面理论，推导出了聚合物熔体在强静电场作用下成核率和晶核长大率的表达式，从理论上解释了聚合物熔体在强静电场作用下的结晶行为。
139、将热力学方法与电工仪表测算电动机轴功率方法结合起来，可以较准确地测出一台工业用大型水泵的性能。
140、根据等温时压力对体系自由焓影响的关系式，把压力对体系热力学数据的影响都归结为对体系中各组元偏摩尔体积的影响。
141、分析结果表明，共晶结晶时硅之所以成为先析出相，铝硅合金之所以存在伪共晶，都有其热力学原因。
142、应用平均场理论，在横场伊辛模型的框架内，研究了退极化场对铁电超晶格热力学性质的影响。
143、对内调相型脉管制冷机进行热力学理论分析.
144、由于流体的热力学性质，对于饱和蒸汽最大的阀门出口马赫数应限制在0.3。
145、热能：处于热力学平衡状态的系统由于它的温度而具有的内能。
146、热力学第三定律的一个更重要的推论是,与内能和自由焓不同，我们可以给上定义一个绝对的数值。
147、通过对一个简单模型的研究可知，最概然分布包含的微观状态数和全部可能微观状态数的比值在热力学极限下为零。